발전기 또는 동기 발전기의 전기자 반응
전기자 반응은 직류 발전기 및 교류 동기 발전기 또는 발전기에서 중요한 측면입니다. 발전기의 전기자 반응은 전기자 플럭스가 필드 극에 의해 생성 된 주요 플럭스에 미치는 영향으로 정의됩니다.
전기 기계는 일반적으로 필드 권선과 전기자 권선으로 구성됩니다. 직류 공급은 자속을 생성하기 위하여 분야 감기에 주어집니다. 전기자 도체는 원동기의 도움으로 동기 속도로 회전합니다.
자속과 전기자 권선 사이에 상대 운동이 존재하는 경우,전기자 도체는 전계 플럭스를 절단한다. 그러므로 지휘자에 있는 유출 결합에 있는 변화가 있을 것입니다.
패러데이의 전자기 유도 법칙에 따르면 전기자 도체에서 기전력이 유도됩니다. 전기자 단자에 부하가 가해지면 전기자 권선을 통해 전류가 흐르기 시작합니다. 전류는 본질적으로 교류하기 때문에 전기자 플럭스라고 불리는 도체에 플럭스를 유도합니다.
이렇게 생성 된 전기자 플럭스는 주 필드 플럭스와 반응하여 발전기 또는 동기 발전기의 전기자 반응이라고하는 주 플럭스의 효과를 왜곡합니다. 이 왜곡으로 인해 결과 플럭스는 강화되거나 약화 될 것입니다.
왜곡은 발전기에 가해지는 부하 유형에 따라 달라질 수 있습니다. 직류 발전기는 또한 더 많거나 적은 유사한 전기자 반응 효과를 갖는다. 이 섹션에서는,우리가 자세히 다른 부하에서 볼 수있는 다른 전기자 반응 효과를 논의 할 수 있습니다.
그것의 일에 관하여 알기 위하여 발전기의 건축 그리고 일을 배우십시오.
유니티 역률 부하에서의 전기자 반응
유니티 역률을 갖는 저항성 부하가 발전기에 연결되면 부하 전류가 전기자 권선을 통해 흐르기 시작합니다. 순수한 저항하는 짐이기 때문에,장갑판 현재는 유도한 전압을 가진 단계에 있을 것입니다.
전기자 전류는 도체에 자체 플럭스를 생성하며,이는 유도 전압과 함께 위상이됩니다. 유도 기전력은 900 에 의해 메인 필드 플럭스보다 뒤떨어지기 때문에,생성 된 전기자 플럭스는 또한 메인 플럭스에 대해 900 에 의해 지연 될 것이다. 아래는 유니티 역률 부하에서 페이저 다이어그램을 보여줍니다.
전기자 플럭스가 주 필드 플럭스에 수직으로 작용하기 때문에 극면 아래의 주 필드 플럭스 분포는 균일하게 분포되어 있지 않습니다. 당신이 파형에서 볼 수 있듯이,전기자 플럭스 교차하여 주요 플럭스를 약화,한 지점에서 주요 필드 플럭스를 왜곡합니다. 이것은 교차하는 자력을 띠게 하는 효력 이고 말한다.
또한 전기자 플럭스가 다른 지점에서 주 플럭스를 지원한다는 것을 알 수 있습니다. 이 경우,전기자 반응은 주 전계 플럭스를 강화시킨다. 이 효력 때문에,주요 분야 유출은 생성된 전압에 다량 변화를 일으키는 원인이 되기 없이,왜곡해 얻을 것입니다.
즉,극의 후행 팁에서의 플럭스 밀도는 증가하는 반면,극의 선행 팁에서의 플럭스는 감소한다. 이 때문에 저항성 부하에서의 전기자 반응은 일정한 평균 전계 강도를 유지하는 왜곡 효과가 있다고합니다.
역률 제로 래깅 부하에서의 전기자 반응
지연 역률 제로 순수 유도 부하가 교류 발전기에 연결되면 부하 전류가 전기자 도체를 통해 흐르기 시작합니다.
전기자 전류는 900 에 의해 지연 될 것이므로 생성 된 전기자 플럭스도 극에 대해 900 만큼 이동 될 것입니다.
전기자 플럭스와 주 필드 플럭스 사이에는 900 의 위상차가 있습니다. 전기자 플럭스는 주 플럭스와 직접적인 반대 일 것임을 알 수 있습니다. 아래는 지체 역률 부하에서 페이저 다이어그램을 보여줍니다.
따라서 주요 유출은 이 적재 상태에서 줄 얻습니다. 이 하중에 대한 전기자 반응의 이러한 효과는 자기 소거 효과라고합니다.
이로 인해 주 전계 플럭스가 약해져 기전력이 감소된다. 생성 된 기전력의 동일한 값을 유지하기 위해,출원 된 여기는 자기 소거 효과를 극복하기 위해 증가되어야 할 것이다.
역률 제로 선도 부하에서의 전기자 반응
선행 역률 제로 순수 용량 성 부하가 연결되면 부하 전류가 전기자 도체를 통해 흐르기 시작합니다.
이 부하 조건에서,부하 전류는 900 에 의해 전진 될 것이고,따라서 생성 된 전기자 플럭스는 유도 된 기전력에 대해 900 에 의해 전진 될 것이다. 따라서 장갑판 자속은 분야 자속의 강화의 결과로 주요 분야 자속을 가진 단계에,있을 것입니다. 따라서 주요 유출은 이 적재 상태에서 증가시켜 얻습니다. 아래에서는 선행 역률 부하에서 페이저 다이어그램을 보여줍니다.
이 하중의 전기자 반응은 자화 효과라고합니다. 이 효과로 인해 메인 필드 플럭스가 약해지고 유도 된 기전력이 감소됩니다. 생성 된 기전력의 동일한 값을 유지하기 위해,출원 된 여기 자화 효과를 극복하기 위해 감소되어야 할 것이다.
어떤 중간 역률든지를 위해,발전기에 있는 장갑판 반응의 효력은 부분적으로 왜곡하고 부분적으로 자기 소거될 것입니다.
설명에서,우리는
- 발전기가 단일성 역률에 부하를 공급할 때 전기자 반응의 효과가 부분적으로 교차 자화되고 부분적으로 왜곡된다는 것을 요약 할 수 있습니다.
- 발전기가 후행 역률로 부하를 공급할 때 전기자 반응의 효과는 자기 소거된다.
- 발전기가 주요한 동력 인자에 짐을 공급할 때,장갑판 반응의 효력은 자력을 띠게 하고 있습니다.
- 교류 발전기가 중간 역률에 부하를 공급할 때 전기자 반응의 효과는 부분적으로 왜곡되고 부분적으로 자기 소거됩니다.
- 전기자 반응의 영향으로 인해 생성된 기전력이 달라질 수 있다. 이를 극복하기 위해 주 플럭스는 정격 전압을 생성하기 위해 다양합니다.
자주 묻는 질문
그로 인하여 주요 유출의 효력을 왜곡하는 주요 분야 유출에 장갑판 유출의 효력은 발전기 동시 발전기에 있는 장갑판 반응에게 불립니다.
발전기에 있는 장갑판 반응은 그로 인하여 합성되는 유출이 증가하거나 감소하는 주요 분야 유출에 있는 찡그림을,일으키는 원인이 됩니다. 필드 플럭스의 왜곡은 교차 자화,자기 소거 및 자화 효과와 같은 세 가지 효과를 유발합니다.
전기자 반응 플럭스는 크기가 일정하며 동기 속도라고하는 일정한 속도로 회전합니다. 전기자 반응의 특성은 동기식 발전기가 통일 역률 부하를 공급할 때 교차 자화입니다.
발전기가 주요한 동력 인자 짐을 공급할 때 장갑판 반응은 자력을 띠게 하고 있습니다. 발전기가 지체 동력 인자 짐을 공급할 때 장갑판 반응은 자기 소거하고 있습니다.
순수한 전기 용량 짐 또는 영 동력 인자 주요한 짐이 발전기의 맨끝의 맞은편에 연결될 때,장갑판 감기에 있는 현재는 유도한 전자기를 지도할 것입니다. 따라서 장갑판 유출은 자력을 띠게 하는 효력을 일으키는 원인이 되는 분야 유출의 강화의 결과로 주요 분야 유출을 가진 단계에,있을 것입니다. 그러나 모든 중간 역률에 대해 전기자 반응의 효과는 부분적으로 왜곡되고 부분적으로 자기 소거됩니다.
전기자 치아와 극 팁 사이의 자화 필드 경로의 거부감을 증가시킴으로써 전기자 반응을 줄일 수 있습니다. 전기자 반응 효과는 또한 전기자 권선과 직렬로 보상 권선을 추가하여 완화 할 수 있습니다.
공유는 돌보는 것입니다
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